http://spielencasinos.de/. Erfahrung Bauer Leitfaden fur Internet-Casinos und Poker.

Электротехника. Примеры расчета электрических цепей Электротехника

Резонанс токов

Рассчитаем мощность произвольного приемника, представленного в виде пассивного двухполюсника.

Коэффициент мощности Наибольшие действующие значения напряжения и тока, допускаемые для генераторов и трансформаторов, производящих и, соответственно, преобразующих электрическую энергию, зависят от их конструкции, а наибольшая мощность, которую они могут развивать, не подвергаясь опасности быть поврежденными, определяется произведением этих значений. Поэтому рациональное использование электрических машин и трансформаторов может быть достигнуто лишь в том случае, когда приемники электрической энергии обладают высоким коэффициентом мощности cos

Метод двух узлов Этот метод является частным случаем метода узловых потенциалов.

Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду и обратное преобразование При расчете разветвленных цепей и, особенно, при определении их входных сопротивлений может возникнуть вопрос о преобразовании треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду или обратного преобразования. Такая процедура становится возможной при условии неизменности потенциалов на зажимах преобразуемого участка цепи.

Метод эквивалентного генератора (активного двухполюсника) Все методы, рассмотренные ранее, предполагали расчет токов одновременно во всех ветвях цепи. Однако в ряде случаев бывает необходимым контролировать ток в одной отдельно взятой ветви. В этом случае применяют для расчета метод эквивалентного генератора.

Трехфазные цепи В предыдущей главе рассматривалась работа электрических цепей, питающихся от однофазных синусоидальных источников тока или напряжения. Наряду с однофазными источниками существуют источники энергии, количество фаз у которых составляет два, три, четыре и т.д., и которые характеризуются тем, что ЭДС этих фаз имеют одинаковую частоту, но сдвинуты друг относительно друга на некоторую одинаковую фазу.  Такие генераторы называются многофазными, а электрические цепи с такими источниками – многофазными.

Резонансный режим, возникающий при параллельном соединении R, L, C, называется резонансом токов. В отличие от рассмотренного ранее режима резонанса напряжений, данный режим не столь однозначен.

Рис.2.25. Цепь с параллельным соединением
разнородных приемников

В цепи (рис.2.25) режим резонанса токов возникает при условии равенства нулю результирующей реактивной проводимости этой цепи:

  b = b1+ b2 = 0. 59 (2.50)

Реактивные проводимости ветвей

  .

Подставим выражения b1 и b2 в (2.50) Контур с током в неоднородном магнитном поле Рассмотрим плоский контур с током в неоднородном магнитном поле. Пусть (для простоты) контур имеет форму окружности. Предположим также, что магнитная индукция увеличивается в положительном направлении оси х, совпадающем с направлением вектора магнитной индукции

и после преобразования получим резонансную частоту

 . 60(2.51)

Структура полученного уравнения показывает, что существует четыре варианта частоты :

Если R1 = R2 ¹ r, то  = w0

Если R1 = R2 = r, то   = w0 – с физической точки зрения это означает, что входное сопротивление данного контура равно ее волновому, которое не зависит от частоты, значит, резонанс будет иметь место при любой частоте. Для доказательства этого положения определим входное сопротивление цепи

Если под корнем получилось отрицательное число, значит резонансной частоты не существует для данных параметров R1, R2, r, L, C.

Если под корнем положительное число, то получаем  - единственную резонансную частоту.

Частотные характеристики параллельного колебательного контура

Для простоты рассмотрим идеальный контур, то есть контур без активных сопротивлений в ветвях (рис.2.26).

Рис.2.26. Параллельный колебательный контур

На рис.2.27 построены частотные характеристики реактивных проводимостей bL и bC, а также суммарной проводимости цепи b = = bL + bC.

. 61(2.52)

Рис.2.27. Частотные характеристики параллельного
колебательного контура

Ток в неразветвленной части цепи

 . 62(2.53)

Рис.2.28. График зависимости тока в
неразветвленной части цепи от частоты

Полученный график говорит о том, что в момент резонанса общий ток, потребляемый цепью, равен нулю, несмотря на наличие токов в ветвях, что, в свою очередь, подтверждается векторной диаграммой (рис. 2.29).

 

Рис.2.29. Векторная диаграмма для резонансного режима
идеального параллельного контура

При учете сколь угодно малого активного сопротивления цепи ток при резонансе не равен нулю. Пунктирная кривая изображает реальный ток в цепи.


Вернуться на Главную